走进不科学

第八百零七章 我徐某人从未开挂.....思维卡,激活!(2/2)

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换而言之。

按照孤点粒子的情况来推测,后两个阶段应该也有对应的...唔怎么说呢,应该描述为有对应的物理现象?

剩余的两个阶段徐云也花了一些零散时间研究过,奈何由于能力问题,他一直没有找出正确的解——如今徐云的能力大概在教授之上院士之下,而这两个阶段中最简单的第二阶段也属于菲尔兹奖...也就是数学最高奖的难度层次了。

至于第三阶段的那个神秘比值....徐云敢肯定,它一定是一项可以震动世界的结果,保守估计都和相对论是同一级的,属于徐云目前哪怕花掉所有思维卡都不可能触及的高度。

至少....徐云得和老爱见过一次面,才有可能讨论那事儿。

当然了。

没结果归没结果,徐云倒也不至于一点收获都没有。

譬如在解方程的过程中他就发现,第二阶段的最终成果应该与某个机理有关。

因为徐云在期间发现了温度和类似层状结构的表达式,显然是某种物理现象的新媒介,而且多半和晶体有一定关系。

所以在得知了自己答辩委员会的评审阵容之后,徐云便把主意打到了第二阶段的成果上。

他有一种预感,第二阶段的这个未必能够给他带来多少奖项上的荣誉,但很可能会产生某种更大的影响力。

当然了。

即便徐云的猜测有误也没事儿,徐云手上还有冷聚变的相关研究做打底呢。

随后徐云深吸一口气,将注意力放到了面前的算纸上。

只见他拿起笔,很快在纸上写下了那道方程:

4D/B2=4(√(D1D2))2/[2D0]2=√(D1D2)/[D0]=(1-η2)≤1.......

{qjik}K(Z/t)=∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)(rk);(j=0,1,2,3…;i=0,1,2,3…;k=0,1,2,3…)

{qjik}K(Z/t)=[ xaK(Z±S±N±p),xbK(Z±S±N±p),…,xpK(Z±S±N±p),…}∈{DH}K(Z±S±N±p).......

(1-ηf2)(Z±3)=[{K(Z±3)√D}/{R}]K(Z±M±N±3)=∑(ji=3)(ηa+ηb+ηc)K(Z±N±3);

(1-η2)(Z±(N=5)±3):(K(Z±3)√120)K/[(1/3)K(8+5+3)]K(Z±1)≤1(Z±(N=5)±3);

W(x)=(1-η[xy]2)K(Z±S±N±p)/t{0,2}K(Z±S±N±p)/t{W(x0)}K(Z±S±N±p)/t...........

最后的一个公式...或者说一个数值为:

Le(sx)(Z/t)=[∑(1/C(±S±p)-1{∏xi-1}]-1=∏(1-X(p) p-s)-1。

这是一个标准的正则化组合系数和解析延拓方程组,涉及到了无限多层次的对称与不对称曲线曲面的圆对数与拓扑。

其中第一阶段是一到三行,通过∑(jik=S)∏(jik=q)(Xi)(ωj)可以确定曲面与经线成了某个定角,从而假设定模型λ=( A, B,π),以及观测序列O =( o1, o2,..., oT )。

按照上面的逻辑推导,就可以得出孤点粒子的概率轨道。

而徐云现在要做的则是.....

推导第三到第五行,也就是第二阶段。

徐云解答第二阶段的思路是讨论存在性问题,再将现在的收敛半径变为无穷大,从而在整个实数线上收敛。

如今在陈景润思维卡的加持下,徐云对于自己思路的把握又高了几分——这个方向没错。

随后他顿了顿,继续推导了起来。

“已知允许幂级数中的变量x取复数值时,幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域,就幂级数来说,这个区域总是具有圆盘的形状......”

“然后利用高斯函数的Fourier变换 F{e?a2t2}(k)=πae?π2k2/a2,以及Poisson求和公式可以得到......”

“考虑积分g(s)=12πi∮γzs?1e?z?1dz,其中围道应该是limk→∞gk(s)=g(s).....”(这些推导是我自己算的,这部分我不太确定正不正确,用了留数定理和梅林积分变换,要是有问题欢迎指正或者读者群私聊我,这种涉及到比较多数学问题的推导不是我的专精方向)

众所周知。

解析延拓就是指两个解析函数 f1(z)与 f2(z)分别在区域D1与D2解析,区域D1与D2有一交集 D,且在区域D上恒有 f1(z)=f2(z)。

这时便可以认为解析函数 f1(z)与 f2(z)在对方的区域上互为解析延拓,同时解析函数 f1(z)与 f2(z)实际上是同一函数 f(z)在不同区域的不同表达式。

举个最简单的例子。

由幂级数定义的函数 f1(z)=∑n=0∞zn在单位圆|z|<1内解析,后者在全平面除了 z=1外都有定义(定义域不只是单位圆了)。

所以我们说函数 f(z)=11?z是幂级数 f1(z)在复平面上的解析延拓。

非常简单,也非常好理解。

徐云在第一阶段得到的广义积分在0c||Re(s)<0的区域 M(s)可以仍然有定义,于是,上面的F{e?a2t2}(k)就是一个亚纯函数。

“然后再引入Γ函数,它是阶乘函数在实数与复数域上的扩展,当它的宗量为正整数时,有Γ(n)=(n?1)!......”

“这部分似乎可以用渐进概念来做个近似......”

“如果近似到场论的话,相当于量子化自由Klein-Gordon场时,(+m2)?(x)=0,那么场算符就是?(x)=∫d3p(2π)312Ep(ape?ipx+ap?eipx).......”

“然后再把场算符代算回来......”

半个小时后。

徐云忽然停下了笔,眉头微微皱了起来:

“激发电场.....果然是和晶体有关。”

此时此刻。

徐云面前的算纸之上,赫然正写着几个Nabla算符。

要知道。

他之前虽然对推导过程进行过渐进处理,但本身是没有引入激发电场概念的,更别说徐云之前还完成了代算。

也就是说这几个Nabla算符并不是渐进项解开后出现的错误算子,而是与方程自身有关的参数。

更重要的是.....

随着这一步方程的解开,公式中出现了一个新的并立项。

它叫做.....频率,计量单位是meV。

频率、激发电场、加上徐云最早独力发现的类似层状结构的表达式......

第二阶段成果的物理意义,似乎已经呼之欲出了。

想到这里。

徐云重新拿起边上的茶杯猛灌了一大口浓茶,重新提笔计算了起来。

“先做个实空间中的局域连续函数,然后把低能有效拉格朗日量根据对称性的要求表达成Φ的泛函......”

“左右乘e?2πjmt/T0并在(?T02,T02)上积分,左侧显然为1,而右侧由正交性不难得到结果为T0cm......”

“然后再运用个搞积技巧.....”

“当 Re(s)>1时,∫x?sdx在 x→0+处有可能有奇性,比如∫x?2dx=∫d(?x?1)=?x?1+C......”

“叽里咕噜.....1+2+3=6......”

又过了二十多分钟。

在陈景润思维卡即将到期之际,徐云整个人的肩膀顿时一松,吧嗒一下靠到了椅背上。

此时此刻。

他面前已然堆满了书写的密密麻麻的算纸,上头尽是各种对于普通人如同魔文的推导过程。

“终于搞定了,果然是它.......”

.......

注:

暗示的很清楚了,有没有同学猜到是啥?

玩个小游戏,如果有人猜中答案,下本书可以定制一个主角团的角色,当然名字不能太离谱,多人猜中按照最早楼层的那个为准。

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